永磁直流電機在控制中，經常要用到各種坐標變換，同時也會碰到到種電感，如：相電感、線電感、直軸電感、交軸電感、相間互感等，特別是電感和坐標變換結合後，就有不少人容易混淆迷惑。下面我們用圖文及公式方式來理解直流電機電感其中的關係。
電感：1824年，奧斯特發現了電流效應，在通電導體周圍的磁針會發生偏轉，也就是電生磁，後來，法拉第和亨利發現了磁也能生電，在移動的磁場能會在導體中感應出電流，這就是現在所說的電磁感應，數學工程式為：
e：感應電壓
dф/dt：磁通的變化率（單位Wb/s）
法拉第發表電磁感應論文不久，楞次發現了決定感應電流方向的規律，也就是楞次定律：感應電流的磁場總要阻礙引起感應電流的磁通量的變化，所以完整數學公式為：
直流電機中控制中的自感與互感
在安倍定律中：磁場產生的根本原因是電流（可以是導體中的電流，也可以是永磁體中的電流）。如下圖所示，一個線圈通電後，就會產生磁場
線圈本身就處於自身產生的磁場中，也就意味著線圈中也會產生磁通磁通，這個量對於我們來說不直觀，也不好測量，既然磁通是由電流產生的那我們可以藉助電流來表示，所以電感的定義是：
單位是Henry（亨利），一位美國物理學家，他其實和法拉第幾乎同時獨立的發現了電磁感應現象，只不過法拉第更早的發表了成果，就贏得了冠名權。
我們通常說的電感，嚴格來說應該叫自感，即線圈自己對自己產生磁通的能力。
既然有自感，就會有互感，即兩個線圈之間互相產生磁通的能力。
在直流電機中，電感非常重要，它表達了在某個特定機構中電流產生的磁場能力，電感確定了，我們就能很容易去研究磁場的性質。
什麼是磁動勢？
電感的定義是由磁通來定義了，要計算線圈的電感，先就要計算線圈通電後產生的磁場，由此來計算磁鏈，如，直流電機內磁路為線性，鐵芯中的磁滯和渦流損耗可以忽略、氣隙磁場的搞次諧波也可忽略，直流電機的定、轉子表面光滑，齒、槽影響可以用卡式係數修正，直軸和交軸氣隙可以不等，但是氣隙的比磁導可以用平均值加二次諧波來表示
上圖為直流電機定子槽內兩極整距線圈的情況， ⊙為流出，為流入。根據安培環路定理，其磁動勢分布圖為：
磁動勢的幅值為
對方波進行傅立葉級數分析，可知其可由1、3、5，...等奇次諧波組成，其中1次諧波也稱之為基波，其幅值為：
上面分析的是一對極情況，現在假設是p對極，每相繞組總匝數為Nph，則A相基波幅值為：
上面分析時繞組都認為是整距，且每極每相只有一個槽，實際電機很少這種情況，大多每極下面是多槽的，而且還是短距：
我們一般用一個繞組因數kω1來對基波磁動勢進行修正，其幅值為：
直流電機的相電感與互感計算
根據基波磁動勢的幅值，則其沿定子分布為：
有了磁勢，如果能知道磁導（磁阻的倒數），那就能計算氣隙磁密了。對於表貼式直流電機而言，氣隙基本不變，因此磁導和直流電機轉子的位置沒有關係；但是對於直流電機而言，氣隙沿轉子圓周方向一直變換（變化周期是極對數的兩倍），因此磁導還和轉子位置相關。
由於dq軸是定義在直流轉子上的，因此我們可以通過d軸與A相繞組的夾角θ來表示轉子所在的位置。
計算相電感
氣隙比磁導為：
λ(a)=λδ0+λδ2cos2(a+θ)
式中因為氣隙長度變換周期是極對數的2倍，因此有個2次分量，而且當直流電機類型為內嵌式時， λδ2為負值，即d軸時磁阻最大，磁導最小。
氣隙磁動勢和比磁導的相位關係為：
則氣隙磁密為磁動勢乘以比磁導：
Bδ(a)=Fa1cosa·(λδ0+λδ2cos2(a+θ))
展開成諧波疊加的形式：
所以基波氣隙磁密為：
則A相繞組對應的磁鏈為：
其中 Lσ為A相漏感，τ為極距，l 疊片長度，上式整理可得：
進一步整理可得：
所以A相自感為：
即：
換一種表達方式：
可見，A相繞組的自感不是一個固定值，而是隨轉子的變換而變化。同理可得其他兩相自感為：
Lbb=Ls0+Ls2cos2(θ-2π/3)
Lcc=Ls0+Ls2cos2(θ+2π/3)
計算相間互感
由於B相繞組與A相繞組空間相差120°，其與自感方式基本相同，只需將積分區間由[-π/2 π/2]修改為 [-π/2-2π/3 π/2-2π/3] ，即可以計算A相繞組電流產生的磁場在B相繞組中感應出的磁鏈，具體為：
其中Mσ為互漏感，可以獲得A、B相互感為：
同理可獲得其他兩相的互感為：
直流電機的自感和互感如下圖所示：
如何計算dq軸電感？
一般的直流電機都會用dq軸電感表示，那麼問題來了：dq軸電感如何計算或測量？和相電感及互感有什麼關係？dq電感和坐標變換有什麼關係？
如何確定坐標轉換矩陣？
算電感是為了算磁鏈，進而去計算磁場的某型性質，通過一系列公式，終於把三相繞組的自感和互感計算出來了。
那磁鏈就可以計算：
電感矩陣非常複雜：
而且這個電感矩陣還隨之直流電機轉子的變化而變化著，可以找到一個相似矩陣，這個相似矩陣呢形式比較簡單，只有對角線上有數，而且這個相似矩陣能表徵原矩陣的關鍵特徵。矩陣對角化本質就是尋找矩陣空間的正交基以及在「基」上的投影係數。那電感矩陣是不是可以進行對角化呢？
可以按照矩陣對角化的步驟：
Del|Ls-λI|=0
可以得到三個特徵值，分別是：
其中特徵值λ1對應的特徵向量是：
特徵值λ2對應的特徵向量是：
特徵值 λ3對應的特徵向量是：
則3個特徵向量可以組成如下特徵矩陣：
這個特徵矩陣就是克拉克變換和帕克變換的乘積，該特徵矩陣的逆矩陣為：
則電感矩陣的特徵值可以用特徵矩陣及其逆矩陣來計算，即
一般稱λ1為Ld；
λ2為Lq；λ3為L0，即：
dq軸的電感就是三相繞組電感矩陣的特徵值，dq電感是一個常量了，cos2θ等變化因子消失了，也就是說通過對角化（坐標變換），原先較為複雜的電感矩陣對角化和常數化了，是定子的磁鏈方程解耦了！同時：dq軸電感與變換矩陣無關，是電感矩陣的固有屬性。
恆功率變換
在坐標變換的時候，有的變換矩陣前面有個係數2/3 ，有的是
，有的又沒有，這到底有什麼關係呢？
電壓矢量、電流矢量以及磁鏈矢量的關係為：
電感對角畫的時候求取了變換矩陣C ，現在我們需要把電壓矢量、電流矢量以及磁鏈矢量也進行坐標變換：
Us=Cu』s
is=Ci』s
Ψs=CΨ』s
則變換後的功率為：
P=isTus=(Ci』s)T(Cu』s)=(i』s)T(CTC)u』s
把C 和CT 代入上式，就可以得到：
不考慮零軸分量，發現變換後的功率是變換前的3/2倍！也就是說，變換前後功率不守恆了，那通過功率計算的轉矩就會不準確了，需要進行修正。
把特徵矩陣變為下面這個就可以做到功率守恆
這個矩陣也是最常用的變換矩陣。
dq軸電感測量方法
通過建立直流電機模型，就要知道dq軸電感，兩種方式，一種是計算，一種是測量。計算比較容易，建立直流電機的有限元模型，現在的電磁計算軟體都有電感矩陣計算功能，計算出來求特徵值就行了，有的軟體都能直接給出dq軸的電感。
一般來說有2種方式來測電感，一種是通過三相繞組，一種是通過兩相繞組。
用三相測dq軸電感
將B、C兩相繞組並聯在一起，形成一個新的端點，用LCR表或其他裝置測量該端點和A相繞組端點之間的電感。
此時因為：
B相繞組和C相繞組並聯，具有相同的磁鏈，因此只計算B相繞組的磁鏈：
則總的磁鏈為：
Ψ=Ψa-Ψb
則等效電感為：
當θ=0時：
當θ=±π/2時：
可見，當直流電機轉子合適的位置測電感時，可以分別獲得d軸電感和q軸電感。但是這種方法有一個難點就是如何知道轉子此時的位置，一個近似的測法是緩慢的旋轉轉子，記下電感的最大值和最小值，此時：
用兩相測dq軸電感
用兩相繞組也可以直接測量，比如直接測量B、C兩相端部之間的電感。
此時，B相繞組的磁鏈為：
Ψb=(Lbb-Lbc)i
B相繞組的磁鏈為：
Ψc=(Lbc-Lcc)i
總的磁鏈為：
Ψ=Ψb-Ψc
等效電感為：
同樣，緩慢的旋轉直流電機轉子，記下電感的最大值和最小值，此時：
由於直流電機是比較複雜的電磁產品，裡面電感構型比較複雜，既有自感又有互感，電感之間既有並聯，也有串聯，電感串聯和並聯的特性非常重要
同向串聯電感
上圖描述了兩個繞向相同的電感串聯時的模型，其中用黑點表示繞組電流流入方向，電流和磁鏈方向如圖所示。
第一個電感產生的總磁鏈為：
Ψ1=L1i1+|M|i2
第二個電感中產生的總磁鏈為：
Ψ2=L2i2+|M|i1
兩個電感中的電流方向相同：
i1=i2
兩個電感等效成一個電感時，總的磁鏈為：
Ψ=Ψ1+Ψ2=(L1+L2+2|M|)i
則等效電感為：
反向串聯電感
此時兩繞組繞向相反，由於定義的電流正方向為繞組的流入方向，在此規定下，兩繞組的電流數值關係是：
i1=-i2
所以總的等效磁鏈為：
Ψ=Ψ1-Ψ2=(L1+L2-2|M|)i
則等效電感為：
同向並聯電感
兩個電感並聯時是比較反直覺的，下面我們就來仔細分析一下。上圖是繞向相同的兩個電感並聯時情況，此時，由基爾霍夫電壓定律每個電感兩端的電壓應該是一致的。即：
對於第一個電感：
對於第二個電感：
由基爾霍夫電流定律：
i=i1+i2
整理可得：
所以等效電感為：
反向並聯電感
兩電感方向繞向相反，則根據基爾霍夫電壓定律：
由基爾霍夫電流定律：
i=i1-i2
可計算的等效電感為：
簡單來說：
當兩電感串聯時：Ls-L1+L2±2M ，繞向相同時為+，繞向相反時為-；
當兩電感並聯時：
，繞向相同時為+，繞向相反時為 -。