根據物質在外磁場中表現出的特性，物質可分為五類：順磁性物質、抗磁性物質、鐵磁性物質、亞鐵磁性物質和反鐵磁性物質。鐵磁性物質是一種在外部磁場的作用下被磁化後，即使外部磁場消失，依然能保持其磁化的狀態具有磁性的物質，鐵磁性物質的基本特徵是物質內部存在自發磁化和磁疇結構。
磁疇理論是現代磁化理論的基礎，幾乎所有磁學應用都以疇為基本單元，而不是以一個電子自旋為單元，磁學中討論磁矩都是基於疇而展開的；但磁疇是我們肉眼不可見的一種東西，所以理解和認識起來有一些難度，今天懂磁帝就帶大家一起了解一下什麼是磁疇。
1、磁疇的形成
我們都知道鐵磁性物質在沒有充磁（磁化）前對外是不顯示磁性的，這是由於在居裡溫度以下，大塊鐵磁晶體中會形成磁疇結構，每個磁疇內部自發磁化是均勻一致的，但不同磁疇之間自發磁化方向不同，磁矩相互抵消，矢量和為零，因此宏觀上鐵磁體並不顯示磁性。
磁疇是鐵磁體材料在自發磁化的過程中，為降低靜磁能而產生分化的方向各異的小型磁化區域，每個區域內部包含大量原子，這些原子的磁矩都象一個個小磁鐵那樣整齊排列，但相鄰的不同區域之間原子磁矩排列的方向不同。各個磁疇之間的交界面稱為磁疇壁。
磁疇的形成，可以簡單地理解為降低布滿外部空間的雜散場所攜帶的磁偶極能，即退磁能。下圖c-ⅰ是一個單疇磁體，其雜散場分布區域廣大，為了削弱這一區域，磁體內部會自發地發生磁矩重新分布，形成磁疇。最直觀的重新分布即如圖c-ⅱ所示形成上下兩個疇，雜散場得以大幅削弱。如果進一步形成上下四個疇，如圖c-ⅲ所示，則雜散場會進一步削弱。不過，這一進程也會反過來增加靜磁交換能，可以大致理解為疇壁能。磁疇的最終形態與尺度是磁偶極能與交換能相互競爭的產物。如果鐵磁樣品的尺寸和外觀形狀發生變化，磁疇的形態會有豐富的表現，如形成圖c-ⅴ之類的疇結構。
2、磁疇壁
磁疇與磁疇之間的邊界稱為磁疇壁，相鄰磁疇原子磁矩相反（磁矩夾角為180°）的磁疇壁稱為180°疇壁；相鄰磁疇原子磁矩相互垂直的磁疇壁為90°疇壁。磁疇壁有若干個原子的厚度，不同材料的磁疇壁厚度不同。
磁疇壁是一個過渡區，具有一定的厚度。磁疇的磁化方向在疇壁處不能突然轉一個很大的角度，而是經過疇壁一定厚度逐步轉過去的，即在這個過渡區中原子磁矩是逐步改變方向的。疇壁內部的能量總比疇內的能量高。
3、技術磁化過程
為區別鐵磁體或亞鐵磁體中磁疇內的自發磁化，我們把鐵磁體或亞鐵磁體在磁場中的磁化稱為技術磁化。
我們都知道，鐵磁性或亞鐵磁性物質的技術磁化曲線（M~H曲線）是非線性的，縱坐標是磁化強度M，橫坐標是磁場強度H。假設磁體有兩個磁疇：
當磁場為零時，上磁疇和下磁疇原子磁矩數目相等，方向相反，原子磁矩的矢量和為零，該物質的磁化強度為零。如圖（a）
當沿橫坐標正方向施加磁場H1時，上磁疇的磁矩M與外磁場的夾角θ<90°，靜磁能較低，比較穩定；而下磁疇的磁矩M與外磁場的夾角θ>90°，靜磁能較高，比較不穩定。因此在外磁場H1的作用下，上磁疇要擴大，下磁疇會縮小，也就是180°疇壁如圖（b）中所示，沿箭頭方向位移，導致沿磁場方向的磁化增加，並且180°疇壁位移速度可能很快，M~H磁化曲線的ab段變得很陡。
當外磁場增加大HR時，即圖中c點，疇壁位移已經結束，180°疇壁已經被趕出磁體外，整個磁體就是一個單疇體了，原子磁矩還停留在上磁疇原磁矩方向上，如圖（c）,由a點到c點即技術磁化過程，是疇壁位移的過程。
當外磁場從HR點逐漸增加到HS點，即c點到d點，原子磁矩都逐漸轉動的與外磁場一致的方向，如圖（d）。當外磁場增加到HS點，原子磁矩基本都已經轉動到與外磁場方向平行的方向，此時磁體已經達到技術磁化飽和狀態了，此時的磁化強度稱為飽和磁化強度。技術磁化過程基本上是由疇壁位移和磁矩轉動兩種方式來實現的。
如果把外磁場減小到零，原子磁矩將逐漸移動到長軸方向，如圖（e），這個過程是磁矩轉動的過程。可見，去除外磁場後磁化強度沒有降低到零，在磁場正方向上，磁化強度還保留有Mr值，稱為剩餘磁化強度。
以上是懂磁帝整合併總結相關書籍、學術論文、網絡資源等各類資料後，對磁疇的介紹，如有不妥的地方歡迎大家指正。
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