對於熱設計工程師來說，如果評選十大高頻詞彙，「熱阻」絕對會排進前三。無論是理論分析還是畫熱路圖，都少不了要用到。
舉個例子，通常，我們可以把對流熱阻表示成
其中h——對流換熱係數，F——對流換熱面積
對於強迫對流換熱來說，其對流換熱係數可以寫成
則對流熱阻表示成
其中 L——特徵尺寸；k——導熱係數；ν——運動粘度；Pr——普朗特數；u——流速；C1、m、n——常數。
一維導熱的熱阻表示成
其中k——導熱係數；δ——導熱路徑長度；F——導熱路徑的橫截面積。
導熱係數，運動粘度，普朗特數都是物性參數，嚴格來說，它們都是溫度的函數。如下圖中導熱係數隨溫度變化曲線。
但是常規的電子散熱問題所涉及的溫度變化幅度比較小，這些參數變化幅度相應的也很小，為簡化問題，可以假定這些物性參數是常數。綜合起來將，這些熱阻也可以當做常數。比如，強迫風冷條件下，一個晶閘管損耗100W時，溫度穩定的溫升為30℃。若將它的損耗放大到120W，那麼它最終穩定的溫度大約為36℃。這樣分析問題非常方便，否則，我們需要先假定一個溫升以後，查表獲得物性參數，然後再來迭代修正幾次。
但是，這種假定用久了以後，大家比較容易產生一種錯覺：熱阻是獨立的，跟溫度關係不大。
因此，前不久，在大本營QQ群裡，有人對「溫度不同時，溫差相同的兩個物體之間的輻射換熱量是不同的」表示懷疑。
事實上，輻射換熱表示為
其中 ε——黑度；
σ——Stefan-Boltzmann常數；
f1，2——角係數；
F——輻射換熱面積；
T1、T2——1、2兩物體的絕對溫度。
由此可知，即使溫差T1-T2一定，如果T1和T2比較高，輻射換熱總熱量會比較大。
輻射換熱熱阻可以表達成：
可見，輻射熱阻跟溫度是密切相關的，不能把它當做與溫度無關的定值。
雖然大部分強迫對流,大家把熱阻看成與溫度無關,這種假設並沒有造成太大的計算偏差,但有些特例需要注意:那就是熱管的應用。
產品的功率密度越做越高，很多場合下我們都會在散熱器中加入熱管，以提高散熱能力，一般認為，熱管的導熱係數可以高達10000W/mk以上。但是熱管強大的導熱能力是有條件限制的。普通吸液芯型的熱管，傳熱能力有幾大限值：粘滯限、聲速限、攜帶限、毛細限和沸騰限。如下圖所示，藍色陰影區域即為熱管的傳熱極限。溫度不同，熱管的最大傳熱能力也有不同。當溫度很高或很低時，熱管的傳熱能力非常差，表現為，熱管散熱器的熱阻有所升高。
也正是這個原因，有朋友在測試熱管散熱器的熱阻時發現，發熱功率低的時候，散熱器熱阻比較恆定，但當發熱功率超過一定值時，熱阻忽然有一個比較大的跳躍，原因應該就是傳熱量超過熱管的傳熱極限。
複雜的還有自然對流換熱。自然對流換熱係數可以表示成
而格拉曉夫數
則
自然對流的熱阻可以表示為
其中 L——特徵尺寸；
k——導熱係數；
ν——運動粘度；
Pr——普朗特數；
g——重力加速度
β——膨脹率；
F——換熱面積；
ΔT——溫升；
C2、n——常數。
由此可見，即使各個物性參數是常數，自熱對流的熱阻，依然跟溫升ΔT密切相關。把自熱對流熱阻看成是與溫度無關的定值，也勢必會引起一定誤差。
綜合來講，自然對流、輻射換熱，不可以簡單的把熱阻看成與溫度無關，帶熱管的強迫對流有時也不可以看做熱阻與溫度無關。
說到自然對流，在做估算時，有人喜歡把自然對流換熱係數當做一個定值，但通過上面的算式，我們可以看到，自然對流的換熱係數與特徵尺寸，相對重力的安裝方向都有關，因此，簡單假定一個自然對流換熱係數，評估自然散熱所需的面積是比較粗糙的。如同冰河傳熱培訓課程附帶的作業題中所提的那樣，同一個發熱銅排，橫放和豎放，它的溫度差別是非常明顯的。這一點需要朋友們特別注意。
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