在上一段中，我們已經得到了靜電場的高斯定理，這裡再次展示其內容如下【具體可參考上一段：電通量與電場線】：
（1）式反映的是靜電場在空間某一區域的特徵。如果這個區域的範圍不斷縮小，直至趨於一點，那麼，（1）式又可以反映靜電場在空間中某一點的性質了。只不過，這時應對（1）式取體積趨近於0的極限，即
可還記得在力學中我們曾提及一個矢量算符【參考：常見力的功，勢能】：
即某處電場強度矢量的散度等於該處電荷體密度與真空電容率之比。
這個式子是不是很熟悉？在電磁學的第一段「電荷」中，我們已經展示了著名的麥克斯韋電磁方程，其中的第一個方程與這個方程已經很接近了。後續內容中計劃會對此方程式升級，到時候就會完全得到麥克斯韋方程其一。
需知，這個方程實際上是從庫侖定律加上電場疊加原理得到的。
靜電場的高斯定理處理具有高度對稱性的電場分布問題是很方便的，一般都會講三個典例。本文也在這裡作個簡單的展示。
對稱性往往可以看出。如果想要從理論上解釋，可參考趙凱華、陳熙謀《新概念物理教程·電磁學》（高等教育出版社），那裡關於對稱性的分析闡述得很系統，很詳細。（據筆者所知，多數電學類教輔關於對稱性多限於文字表述，只作簡單說明而並沒有很全面的理論支持，當然，就這一內容的分析而言不會有影響。）
首先，是均勻帶電球體的電場分布。
也就是說，均勻帶電的球體在球外空間產生的電場，與一個位於球心處的、具有相同電荷量的點電荷產生的電場相同。
那麼在球體內部呢？
同樣，根據對稱性可知距球心等距離處電場強度大小處處相等，方向沿徑向。只需在球內取一個高斯面，按照球外的分析方法，就可以得到結論，如下圖：
也就是說，均勻帶電球體，球內空間的電場強度大小與該點到球心的距離成正比。
如果把球體換成球殼，那麼球內空間的電場強度將處處為0，很容易想到吧？
接下來，看一下無限長均勻帶電細棒周圍的電場分布。
對於均勻帶電的無限長柱體，也可以用這樣的方法來求電場強度。
最後，再來看均勻帶電的無限大平面的電場分布。
這樣看來，在平面的一側，電場強度大小處處相等，方向也處處相同，這是一個勻強電場。
對於中學階段來說，靜電場的高斯定理可作為了解。但常見的這三種均勻對稱帶電體的電場分布，最好能夠掌握其結論。