石墨烯拉曼光譜測試詳解!

2004年英國曼徹斯特大學的A.K.Geim領導的小組首次通過機械玻璃的方法成功製備了新型的二維碳材料-石墨烯（graphene）。自發現以來，石墨烯在科學界激起了巨大的波瀾，它在各學科方面的優異性能，使其成為近年來化學、材料科學、凝聚態物理以及電子等領域的一顆新星。

就石墨烯的研究來說，確定其層數以及量化無序性是至關重要的。雷射顯微拉曼光譜恰好就是表徵上述兩種性能的標準理想分析工具。通過測量石墨烯的拉曼光譜我們可以判斷石墨烯的層數、堆垛方式、缺陷多少、邊緣結構、張力和摻雜狀態等結構和性質特徵。此外，在理解石墨烯的電子聲子行為中，拉曼光譜也發揮了巨大作用。

石墨烯的拉曼光譜由若干峰組成，主要為G峰，D峰以及G』峰。G峰是石墨烯的主要特徵峰，是由sp2碳原子的面內振動引起的，它出現在1580cm-1附近，該峰能有效反映石墨烯的層數，但極易受應力影響。

D峰通常被認為是石墨烯的無序振動峰，該峰出現的具體位置與雷射波長有關，它是由於晶格振動離開布裡淵區中心引起的，用於表徵石墨烯樣品中的結構缺陷或邊緣。

G』峰，也被稱為2D峰，是雙聲子共振二階拉曼峰，用於表徵石墨烯樣品中碳原子的層間堆垛方式，它的出峰頻率也受雷射波長影響。舉例來說，圖1為514.5nm雷射激發下單層石墨烯的典型拉曼光譜圖。其對應的特徵峰分別位於1582cm-1附近的G峰和位於2700cm-1左右的G』峰，如果石墨烯的邊緣較多或者含有缺陷，還會出現位於1350cm-1左右的D峰，以及位於1620cm-1附近的D』峰。

圖1 514nm雷射激發下單層石墨烯的典型拉曼光譜圖[1]

當然對於sp2碳材料，除了典型的拉曼G峰，D峰以及G』峰，還有一些其它的二階拉曼散射峰，大量的研究表明石墨烯含有一些二階的和頻與倍頻拉曼峰，這些拉曼信號由於其強度較弱而常常被忽略。如果對這些弱信號的拉曼光譜進行分析，也可以很好地對石墨烯中的電子-電子、電子-聲子相互作用及其拉曼散射過程進行系統的研究。

多層和單層石墨烯的電子色散不同，導致了拉曼光譜的明顯差異。圖2 為532nm雷射激發下，SiO2（300nm）/Si基底上1~4層石墨烯的典型拉曼光譜圖，由圖可以看出，單層石墨烯的G』峰尖銳而對稱，並具有完美的單洛倫茲（Lorentzien）峰型。

此外，單層石墨烯的G』峰強度大於G峰，且隨著層數的增加，G』峰的半峰寬（FWHM：full width at half maximum）逐漸增大且向高波數位移（藍移）。

雙層石墨烯的G』峰可以劈裂成四個洛倫茲峰，其中半峰寬約為24cm-1。這是由於雙層石墨烯的電子能帶結構發生分裂，導帶和價帶均由兩支拋物線組成，因此存在著四種可能的雙共振散射過程（即G』峰可以擬合成四個洛倫茲峰）。

同樣地，三層石墨烯的G』峰可以用六個洛倫茲峰來擬合。此外，不同層數的石墨烯的拉曼光譜除了G』峰的不同，G峰的強度也會隨著層數的增加而近似線性增加（10層以內，如圖3所示），這是由於在多層石墨烯中會有更多的碳原子被檢測到。

綜上所述，1~4層石墨烯的G峰強度有所不同，且G』峰也有其各自的特徵峰型以及不同的分峰方法，因此，G峰強度和G』峰的峰型常被用來作為石墨烯層數的判斷依據。

但是當石墨烯層數增加到4層以上時，雙共振過程增強，G』峰也可以用兩個洛倫茲峰來擬合，拉曼譜圖形狀越接近石墨。所以，利用拉曼光譜用來測定少層石墨烯的層數具有一定的優越性（清楚、高效、無破壞性），其給出的是石墨烯的本徵信息，而不依賴於所用的基底。

圖2 （a）1,2,3,4層石墨烯的拉曼光譜；（b）1~4層石墨烯的拉曼G』峰 [1,2]

舉例說明，圖3揭示了1~10層石墨烯的拉曼光譜（1550cm-1-1640cm-1），右上角插入的圖為石墨烯材料在60 Torr的NO2下熱暴露前後的拉曼光譜圖。由圖可知，對於單層石墨烯和雙層石墨烯，G峰分別位於1614 cm-1和1608 cm-1附近。而三層石墨烯的G峰被劈裂成兩個峰，分別位於1601.5 cm-1和1584 cm-1附近，後者標記為G-（低強度峰）。隨著石墨烯層數超過3層時，G峰出現在1582 cm-1和1598 cm-1處，低強度峰的峰強也隨著層數的增加而增加。由此可以確認NO2在石墨烯最表層和最裡層的吸附效果。

圖3 1~10層石墨烯的拉曼光譜[3]

眾所周知，石墨烯是一種零帶隙的二維原子晶體材料，為了適應其快速應用，人們發展了一系列方法來打開石墨烯的帶隙，例如：打孔，用硼或氮摻雜和化學修飾等，這樣就會給石墨烯引入缺陷，從而對其電學性能和器件性能有很大的影響。

拉曼光譜在表徵石墨烯材料的缺陷方面具有獨特的優勢，帶有缺陷的石墨烯在1350cm-1附近會有拉曼D峰，一般用D峰與G峰的強度比（ID/IG）以及G峰的半峰寬（FWHM）來表徵石墨烯中的缺陷密度 [4, 5]。圖4揭示了ID/IG隨著37Cl+輻照能量增加的變化曲線圖及對應的輻照能量的HRTEM圖。ID/IG的最大值出現在37Cl+輻照能量約為1014ions/cm2處。研究表明，缺陷密度正比於ID/IG，因此此時的缺陷是最多的。進一步增加輻照能量（1016inos/cm2），樣品已經完全非晶化了（HRTEM）。拉曼光譜依然有效，這是因為樣品仍保留了sp2結構的相。此外，含有缺陷的石墨烯還會出現位於1620cm-1附近的D』峰。ID/ID，與石墨烯表面缺陷的類型密切相關 。綜上所述，拉曼光譜是一種判斷石墨烯缺陷類型和缺陷密度的非常有效的手段。

圖4 ID/IG隨著37Cl+輻照能量增加的變化曲線圖及對應的輻照能量的HRTEM圖[4]

當一些分子吸附在特定的物質（如金和銀）的表面時，分子的拉曼光譜信號強度會出現明顯地增幅，我們把這種拉曼散射增強的現象稱為表面增強拉曼散射（Surface-enhanced Raman scattering，簡稱SERS）效應。SERS技術克服了傳統拉曼信號微弱的缺點，可以使拉曼強度增大幾個數量級。當然想要得到很強的增強信號首先需要得到很好的基底。

石墨烯作為一種新型二維超薄碳材料，易於吸附分子，可以說是天然的襯底。當某些分子吸附在石墨烯表面時，分子的拉曼信號會得到明顯地增強。近年來，許多學者對此進行了研究，試驗結果顯示石墨烯不僅可以增強分子拉曼光譜信號，還可以有效地淬滅螢光分子的螢光背低，為分析檢測提供了一個良好的平臺。我們把這種拉曼增強效應稱為石墨烯增強拉曼散射效應（GERS）。

研究發現，單層石墨烯增強因子最大，可達17倍，隨著層數的增多，增強因子逐漸降低。圖5揭示了單層石墨烯、金屬銀和羅丹明的協同增強SERS的穩定性。圖5d為單層石墨烯在Ag基底上經過連續雷射輻照（每次間隔8min）後的拉曼光譜圖。

圖5單層石墨烯、金屬銀和羅丹明協同增強SERS的穩定性[9]

此外，針尖增強拉曼散射（TERS）的發展把SERS和原子力顯微鏡（AFM）的分析結合了起來。目標是真正實現拉曼分析的納米尺寸空間解析度。通過將AFM的針尖包覆活性金屬或金屬納米粒子使其具有SERS活性，SERS增強效應將可能只發生在針尖附近很小的範圍內，一般針尖都小於100nm，從而使其空間解析度也小於100nm。目前TERS測量石墨烯已經獲得了成功，但是不是所有樣品都能得到很好的結果。這是由於TERS所取樣品的分子數目相應地減少了幾個數量級，雖然SERS的拉曼強度有所增強，但並不是所有樣品最終的TERS強度能超過常規的拉曼信號。

從紫外、可見到近紅外波長範圍的雷射器均可用作拉曼光譜分析的激發光源，雷射器波長的選擇對實驗結果有著重要影響，典型的雷射器如下：

紫外：244nm，257nm，325nm，364nm

可見：457nm，488nm，514nm，532nm，633nm，660nm

近紅外：785nm，830nm，980nm，1064nm

拉曼散射強度與雷射波長的四次方成反比。

紫外雷射器適合生物分子（蛋白質、DNA等）的共振拉曼實驗以及抑制樣品螢光，靈敏度高，325nm激發的拉曼強度是633nm激發的14倍。但目前紫外拉曼實驗依然屬於高端技術，需要高水平專業技術人員操作；藍/綠雷射器適合無機材料（如碳材料），共振拉曼實驗以及SERS，是目前最常用的雷射器；紅色和近紅外適合於抑制樣品螢光，但是靈敏度很低，要想獲得相同的光譜質量，通常耗時更長。

常見問題：

1. 能否測試固體、液體、氣體的拉曼光譜

可以，理論上所有包含真實分子鍵的物質都可以用於拉曼分析（金屬及合金除外，無法通過拉曼光譜分析）。氣體由於其分子密度特別低，測試氣體的拉曼光譜很難，通常需要大功率雷射器和較長路徑的樣品池。

2. 製備樣品要求

無需樣品製備，無論是固體、液體還是氣體樣品，都可以在它們本徵的狀態下進行測試，無需對樣品進行研磨、溶解、壓片等處理。拉曼光譜是完全非接觸、無損傷的，因此常用於考古中的顏料分析及重要的法庭物證的分析。

（來源：烯碳資訊）